Далее: Лекция 8. Вверх: Интерференция световых Назад: Ширина интерференционной

Распределение интенсивности

Рассмотрим идеализированный случай, когда источники $S_1$ и $S_2$ строго монохроматические. В интересующую нас точку экрана колебания от этих источников будут приходить практически с одинаковой амплитудой, $A_1=A_2=A_0$. Тогда, согласно (1),

$$A^2=2A_0^2+2A_0^2\cos\delta=2A_0^2(1+\cos\delta)=4A_0^2\cos^2\left({\delta\over2}\right),$$ (11)

где $\delta$ — разность фаз, которая зависит от разности хода $\delta={\displaystyle2\pi\Delta\over\displaystyle\lambda}$. В нашем случае (см. рис. 3) $\Delta=d\cdot\theta=d\cdot {\displaystyle x\over\displaystyle\ell}$. Следовательно, $\delta={\displaystyle2\pi xd\over\displaystyle\ell\lambda}$. Имея в виду, что интенсивность $I\sim A^2$, получим

$$I=I_0\cos^2\eta x,$$ (12)

где $\eta={\displaystyle\pi d\over\displaystyle\ell\lambda}$, $I_0$ — интенсивность в максимумах, в минимумах $I_{}=0$. Полученное идеализированное распределение интенсивности $I(x)$ несколько отличается, естественно, от реального, которому соответствует рис. 3.

Далее: Лекция 8. Вверх: Интерференция световых Назад: Ширина интерференционной