Далее: Распределение интенсивности Вверх: Интерференция световых Назад: Основной принцип

Ширина интерференционной полосы

В практически важных случаях, угол $\theta\ll1$ (см. рис. 3) и разность хода $\Delta_{}$ можно записать как $\Delta=d\cdot\theta$, где $d$ — расстояние между источниками $S_1$ и $S_2$. А так как $\theta\approx x/\ell$, где $\ell$ — расстояние от источников до экрана, то для максимумов, согласно (7), получим $d\cdot{\displaystyle x_m\over\displaystyle\ell}=m\lambda$, откуда

$$x_m={m\lambda\ell\over d}$$ (9)

В точке $x_{}=0$ расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции $m_{}=0$. Это центр интерференционной картины.

При переходе к соседнему максимуму $m_{}$ меняется на единицу и $x_{}$ — на величину $\Delta x_{}$, которую называют шириной интерференционной полосы. Таким образом,

$$\fbox{$\Delta x={\displaystyle\lambda\ell\over \displaystyle d}\quad\to\quad\Delta x={\displaystyle\lambda\over\displaystyle\psi}$},$$ (10)

где $\psi$ — угол, под которым видны оба источника из центра экрана, $\psi={\displaystyle d\over\displaystyle\ell}$ (см. рис. 3).

Из этих формул видно, что для увеличения ширины полосы следует увеличивать $\ell$, или уменьшать $d$, или то и другое, т. е. в конечном счете — уменьшать угловое расстояние $\psi$ между источниками. Полезно иметь в виду, что размер интерференционной картины обычно не превышает 1мм, это при расстоянии от источника до экрана порядка нескольких десятков сантиметров.

Практически для получения более яркой интерференционной картины в качестве источников $S_1$ и $S_2$ используют две щели (или изображения исходного источника — щели $S_{}$), и интерференционная картина имеет вид чередующихся светлых и темных полос, параллельных данным щелям.

Далее: Распределение интенсивности Вверх: Интерференция световых Назад: Основной принцип